介電常數及介質(zhì)損耗測定儀

介電常數及介質(zhì)損耗測定儀

以下內容為介質(zhì)損耗、介電常數測試儀的部分資料及標準，詳情及配置請致電咨詢(xún)

特點(diǎn)：

LJD-B/LJD-C介電常數及介質(zhì)損耗測定儀雙掃描技術(shù) - 測試頻率和調諧電容的雙掃描、自動(dòng)調諧搜索功能。雙測試要素輸入 - 測試頻率及調諧電容值皆可通過(guò)數字按鍵輸入。雙數碼化調諧 - 數碼化頻率調諧，數碼化電容調諧。自動(dòng)化測量技術(shù) -對測試件實(shí)施 Q 值、諧振點(diǎn)頻率和電容的自動(dòng)測量。全參數液晶顯示 – 數字顯示主調電容、電感、 Q 值、信號源頻率、諧振指針。DDS 數字直接合成的信號源 -確保信源的高葆真，頻率的高J確、幅度的高穩定。計算機自動(dòng)修正技術(shù)和測試回路化 —使測試回路 殘余電感減至低， Q 讀數值在不同頻率時(shí)要加以修正的困惑。電感測試時(shí)，設備自身殘余電感和測試引線(xiàn)電感的自動(dòng)扣除功能，提高了電感值（特別是小電感值）測量的精度。此功能為北京中航鼎力公司生產(chǎn)的Q表創(chuàng )。大電容值直接測量顯示功能，電容值直接測量值可達2.5uF/25nF（配100uH電感時(shí)）。此功能為北京中航鼎力公司生產(chǎn)的Q表創(chuàng )。

主要技術(shù)特征：

Q 值測量范圍: 2 ～ 1023,量程分檔：30、100﹑300﹑1000，自動(dòng)換檔或手動(dòng)換檔

固有誤差:≤ 5 ％ ± 滿(mǎn)度值的 2 ％（ 200kHz ～ 10MHz ）,≤6％ ± 滿(mǎn)度值的2％（10MHz～160MHz）

工作誤差:≤ 7 ％ ± 滿(mǎn)度值的 2 ％（ 200kHz ～ 10MHz ）,≤8％ ± 滿(mǎn)度值的2％（10MHz～160MHz）

電感測量范圍:4.5nH ～ 140mH

電容直接測量范圍: 1 ～ 200pF

主電容調節范圍:18 ～ 220pF

主電容調節準確度:100pF 以下 ± 1pF;100pF 以上 ± 1 ％

信號源頻率覆蓋范圍:100kHz ～ 160MHz

頻率分段（ 虛擬 ）:100 ～ 999.999kHz, 1 ～ 9.99999MHz,10 ～ 99.9999MHz,100 ～ 160MHz

頻率指示誤差:3 × 10 -5 ± 1 個(gè)字

ASTM D150-11

實(shí)心電絕緣材料的交流損耗特性和

電容率（介電常數）的標準試驗方法¹

本標準是以固定代號D150發(fā)布的。其后的數字表示原文本正式通過(guò)的年號；在有修訂的情況下，為上一次的修訂年號；圓括號中數字為上一次重新確認的年號。上標符號（ε）表示對上次修改或重新確定的版本有編輯上的修改。
    
1.范圍
1.1 本試驗方法包含當所用標準為集成阻抗時(shí)，實(shí)心電絕緣材料樣本的相對電容率，耗散因子，損耗指數，功率因子，相位角和損耗角的測定。列出的頻率范圍從小于1Hz到幾百兆赫茲。

注1：在普遍的用法，“相對”一詞經(jīng)常是指下降值。

1.2 這些試驗方法提供了各種電極，裝置和測量技術(shù)的通用信息。讀者如對某一特定材料相關(guān)的議題感興趣的話(huà)，必須查閱ASTM標準或直接適用于被測試材料的其它文件。^2,3

1.3  本標準并沒(méi)有*列舉所有的安全聲明，如果有必要，根據實(shí)際使用情況進(jìn)行斟酌。使用本規范前，使用者有責任制定符合安全和健康要求的條例和規范，并明確該規范的使用范圍。特殊危險說(shuō)明見(jiàn)7.2.6.1和10.2.1。

¹ 本規范歸屬于電學(xué)和電子絕緣材料ASTM D09委員會(huì )管轄，并由電學(xué)試驗D09.12附屬委員分會(huì )直接管理。

當前版本核準于2011年8月1日。2011年8月發(fā)行。原版本在1922年批準。前一版本于2004年批準，即為 D150-98R04。DOI：10.1520/D0150-11。

² R. Bartnikas, 第2章, “交流電損耗和電容率測量,” 工程電介質(zhì), Vol. IIB, 實(shí)心絕緣材料的電學(xué)性能, 測量技術(shù), R. Bartnikas, Editor, STP 926,ASTM, Philadelphia, 1987.

³ R. Bartnikas, 第1章, “固體電介質(zhì)損耗,” 工程電介質(zhì),Vol IIA, 實(shí)心絕緣材料的電學(xué)性能: 分子結構和電學(xué)行為, R. Bartnikas and R. M. Eichorn, Editors, STP 783, ASTM, Philadelphia, 1983.

2.引用文件
2.1 ASTM標準：⁴

D374     固體電絕緣材料厚度的標準試驗方法

D618     試驗用塑料調節規程

D1082    云母耗散因子和電容率（介電常數）試驗方法

D1531    用液體位移法測定相對電容率（介電常數）與耗散因子的試驗方法

D1711    電絕緣相關(guān)術(shù)語(yǔ)

D5032    用飽和甘油溶液方式維持恒定相對濕度的規程

E104     用水溶液保持相對恒定濕度的標準實(shí)施規程

E197     室溫之上和之下試驗用罩殼和服役元件規程（1981年取消）⁵

3.術(shù)語(yǔ)

3.1 定義：

3.1.1 這些試驗方法所用術(shù)語(yǔ)定義以及電絕緣材料相關(guān)術(shù)語(yǔ)定義見(jiàn)術(shù)語(yǔ)標準D1711。

3.2 本標準術(shù)語(yǔ)定義：

3.2.1 電容，C，名詞——當導體之間存在電勢差時(shí)，導體和電介質(zhì)系統允許儲存電分離電荷的性能。

3.2.1.1 討論——電容是指電流電量 q與電位差V之間的比值。電容值總是正值。當電量采用庫倫為單位，電位采用伏特為單位時(shí)，電容單位為法拉，即：

C=q/V           （1）

3.2.2 耗散因子（D），（損耗角正切），（tanδ），名詞——是指損耗指數（K''）與相對電容率（K'）之間的比值，它還等于其損耗角（δ）的正切值或者其相位角（θ）的余切值（見(jiàn)圖1和圖2）。

D=K''/K'     (2)

⁴ 相關(guān)ASTM標準，可瀏覽ASTM，或與ASTM客服。ASTM標準手冊卷次信息，可參見(jiàn)ASTM標準文件匯總。

⁵ 該歷史標準的批準版本參考。

3.2.2.1 討論——a：

D=tanδ=cotθ=X_p/R_p=G/ωC_p=1/ωC_pR_p        (3)

式中：

G=等效交流電導，

X_p=并聯(lián)電抗，

R_p=等效交流并聯(lián)電阻，

C_p=并聯(lián)電容，

ω=2πf（假設為正弦波形狀）

耗散因子的倒數為品質(zhì)因子Q，有時(shí)成為儲能因子。對于串聯(lián)和并聯(lián)模型，電容器耗散因子D都是相同的，按如下表示為：

D=ωR_sC_s=1/ωR_pC_p        (4)

串聯(lián)和并聯(lián)部分之間的關(guān)系滿(mǎn)足以下要求：

C_p=C_s/(1+D²)             (5)

R_p/R_s=(1+D²)/D²=1+(1/D²)=1+Q²             (6)

圖1 并聯(lián)電路的矢量圖

圖2 串聯(lián)電路的矢量圖

3.2.2.2 討論——b:串聯(lián)模型——對于某種具有電介質(zhì)損耗（圖3）的絕緣材料，其并聯(lián)模型通常是適當的模型，其總是能和偶爾要求模擬在單頻率下電容C_s與電阻R_s串聯(lián)（圖4和圖2）的某個(gè)電容器。

圖3 并聯(lián)電路

圖4 串聯(lián)電路

3.2.3 損耗角（缺相角），（δ），名詞——該角度的正切值為耗散因子或反正切值K''/K'或者其余切值為相位角。

3.2.3.1 討論——相位角和損耗角的關(guān)系見(jiàn)圖1和圖2所示。損耗角有時(shí)成為缺相角。

3.2.4 損耗指數，K''（ε''），名詞——相對復數電容率虛數部分的大??；其等于相對電容率和耗散因子的乘積。

3.2.4.1 討論——a——它可以表示為：

K''=K' D=功率損耗/（E²×f×體積×常數）    (7)

     當功率損耗采用瓦特為單位，施加電壓采用伏特/厘米為單位，頻率采用赫茲為單位，體積（是指施加了電壓的體積）采用立方厘米為單位，此時(shí)的常數值為5.556×10^-13。

3.2.4.2 討論——b——損耗指數是協(xié)定使用的術(shù)語(yǔ)。在美國，K''以前成為損耗因子。

3.2.5 相位角，θ，名詞——該角度的余切值為耗散因子，反余切值K''/K'，同時(shí)也是施加到某一電介質(zhì)的正弦交流電壓與其形成的具有相同頻率的電流分量之間的相位角度差值。

3.2.5.1 討論——相位角和損耗角之間的關(guān)系見(jiàn)圖1和圖2所示。損耗角有時(shí)也

稱(chēng)為缺相角。

3.2.6 功率因子，PF，名詞——某一材料消耗的功率W（單位為瓦特）與有效正弦電壓V和電流I之間乘積（單位為伏特-安）的比值。

3.2.6.1 討論——功率因子可以采用相位角θ的余弦值（或損耗角的正弦值δ）來(lái)表示：

      （8）

    當耗散因子小于0.1時(shí)，功率因子與耗散因子之間的差值小于0.5%?？蓮南率秸业剿鼈兊臏蚀_關(guān)系：

      （9）

3.2.7 相對電容率（相對介電常數）（SIC）K'（ε_r），名詞——相對復數電容率的實(shí)數部分。它也是采用某一材料作為電介質(zhì)的某一給定形狀電極等效并聯(lián)電容C_p與采用真空（或空氣，適用于多數實(shí)際用途）作為電介質(zhì)的相同形狀電極電容C_v之間的比值。

K'=Cp/C_v           （10）

3.2.7.1討論——a——在普遍的用法，“相對”一詞經(jīng)常是指下降值。

3.2.7.2 討論——b——從經(jīng)驗來(lái)看，真空在各處必須采用材料來(lái)替代，因為其能顯著(zhù)改變電容。電介質(zhì)等效電路假設包含一個(gè)電容C_p，該電容與電導并聯(lián)。

3.2.7.3 討論——c——C_x視為圖3所示的等效并聯(lián)電容C_p。

3.2.7.4 討論——d——當耗散因子為0.1時(shí)，串聯(lián)電容大于并聯(lián)電容，但是兩者差值小于1%，而當耗散因子為0.03時(shí)，兩者差值小于0.1%。如果測量電路獲得串聯(lián)部分的結果，在計算修正值和電容率之前，并聯(lián)電容必須由公式5計算得出。

3.2.7.5 討論——e——干燥空氣在23℃和101.3kPa標準壓力下的電容率為1.000536（1）。⁶其從整體的背離值K'-1與溫度成反比，同時(shí)直接與大氣壓力成正比。當空間在23℃下達到水蒸氣飽和時(shí)，電容率增加至為0.00025（2,3），同時(shí)隨著(zhù)溫度（單位為℃）從10到27℃近似發(fā)生線(xiàn)性變化。對于局部飽和，增加值與相對濕度成正比。

4.試驗方法摘要

4.1 電容和交流電阻測量在一個(gè)樣本上進(jìn)行。相對電容率等于樣本電容除以（具有相同電極形狀）真空電容計算值，同時(shí)很大程度上取決于誤差源分辨率。耗散因子通常與樣本幾何形狀無(wú)關(guān)，同時(shí)也可以依據測量值計算得出。

4.2 本方法提供了（1）電極，裝置和測量方法選擇指南；和（2）如何避免或修正電容誤差的指導。

4.2.1 一般的測量考慮：

邊緣現象和雜散電容    受保護電極

樣本幾何形狀          真空電容計算

邊緣，接地和間隙修正

4.2.2 電極系統—接觸式電極

電極材料              金屬箔片

導電涂料              燒銀

噴鍍金屬              蒸發(fā)金屬

液態(tài)金屬              剛性金屬

水

4.2.3 電極系統—非接觸式電極

固定電極              測微計電極

液體置換法

⁶ 括號里的粗體字參閱這些試驗方法附屬的參考文獻清單。

4.2.4 電容和交流損耗測量裝置和方法選擇

頻率                  直接和替代方法

兩終端測量            三終端測量

液體置換法            精度考慮

5.意義和用途

5.1 電容率——絕緣材料通常以?xún)煞N不同方式來(lái)使用，即（1）用于固定電學(xué)網(wǎng)絡(luò )部件，同時(shí)讓其彼此以及與地面絕緣；（2）用于起到某一電容器的電介質(zhì)作用。在種應用中，通常要求固定的電容盡可能小，同時(shí)具有可接受且*的機械，化學(xué)和耐熱性能。因此要求電容率具有一個(gè)低值。在第二種應用中，要求電容率具有一個(gè)高值，以使得電容器能夠在外型上能盡可能小。有時(shí)使用電容率的中間值來(lái)評估在導體邊緣或末端的應力，以將交流電暈降至小。影響電容率的因子討論見(jiàn)附錄X3。

5.2 交流損耗——對于這兩種場(chǎng)合（作為電學(xué)絕緣材料和作為電容器電介質(zhì)），交流損耗通常必須是比較小的，以減小材料的加熱，同時(shí)將其對網(wǎng)絡(luò )剩余部分的影響降至小。在高頻率應用場(chǎng)合，特別要求損耗指數具有一個(gè)低值，因為對于某一給定的損耗指數，電介質(zhì)損耗直接隨著(zhù)頻率而增大。在某些電介質(zhì)結構中，例如試驗用終止襯套和電纜所用的電介質(zhì)，通常電導增加可獲得損耗增大，這有時(shí)引入其來(lái)控制電壓梯度。在比較具有近似相同電容率的材料時(shí)或者在材料電容率基本保持恒定的條件下使用任何材料時(shí)，這可能有助于考慮耗散因子，功率因子，相位角或損耗角。影響交流損耗的因子討論見(jiàn)附錄X3。

5.4 相關(guān)性——當獲得適當的相關(guān)性數據時(shí)，耗散因子或功率因子有助于顯示某一材料在其它方面的特征，例如電介質(zhì)擊穿，濕分含量，固化程度和任何原因導致的破壞。然而，由于熱老化導致的破壞將不會(huì )影響耗散因子，除非材料隨后暴露在濕分中。當耗散因子的初始值非常重要的，耗散因子隨著(zhù)老化發(fā)生的變化通常是及其顯著(zhù)的。

6.一般測量考慮

6.1 邊緣現象和雜散電容——這些試驗方法是以電極之間的樣本電容測量，以及相同電極系統的真空電容（或空氣電容，適用于多數實(shí)際用途）測量或計算為基礎。對于無(wú)保護的兩電極測量，要求采用兩個(gè)測定值來(lái)計算電容率，而當存在不期望的邊緣現象和雜散電容時(shí)（它們將包含在測量讀數中），變得相當復雜。對于測量用所放置樣本之間的兩個(gè)無(wú)保護平行板電極場(chǎng)合，邊緣現象和雜散電容見(jiàn)圖5和圖6所述。除了要求的直接電極之間電容C_v之外，在終端a-a'看到的系統包括以下內容：

圖5  雜散電容，無(wú)保護電極

圖6  無(wú)保護電極之間的通量線(xiàn) 

C_e=邊緣現象或邊緣電容，

C_g=每個(gè)電極外表面的接地電容，

C_L=連接導線(xiàn)之間的電容，

C_Lg=接地導線(xiàn)的電容，

C_Lc=導線(xiàn)和電極之間的電容。

只有要求的電容C_v是與外部環(huán)境無(wú)關(guān)，所有其它電容都在一定程度上取決于其它目標的接近度。有必要在兩個(gè)可能的測量條件之間進(jìn)行區分，以確定不期望電容的影響。當一個(gè)測量電極接地時(shí)，情況經(jīng)常是這樣的，所述的所有電容與要求的C_v并聯(lián)，除了接地電極的接地電容及其導線(xiàn)之外。如果C_v放入一個(gè)試驗箱之內，同時(shí)試驗箱墻壁具有保護定位，連接到試驗箱的導線(xiàn)也受到保護，則接地電容可以不再出現，此時(shí)在a-a'處的電容看起來(lái)只包括C_v和C_e。對于某一給定電極布置，當電介質(zhì)為空氣時(shí)，可以計算得出邊緣電容C_e，同時(shí)該計算值具有適當的精度。當某一樣本放置在電極之間時(shí)，邊緣電容值可能發(fā)生變化，此時(shí)要求使用一個(gè)邊緣電容修正值，該修正值可見(jiàn)表1給出的信息。在許多條件下，已經(jīng)獲得了經(jīng)驗性修正值，這些修正值見(jiàn)表1所示（表1適用于薄電極場(chǎng)合，例如箔片）。在日常工作中，當精度不作要求時(shí)，很方便使用無(wú)屏蔽的兩電極系統，同時(shí)進(jìn)行適當的修正。因為面積（同時(shí)因此C_v）以直徑平方級增大時(shí)，然而周長(cháng)（同時(shí)因此C_e）隨著(zhù)直徑線(xiàn)性增大時(shí)，由于忽略邊緣修正導致的電容率百分比誤差隨著(zhù)樣本直徑增大而減小。然而，為進(jìn)行確得測量，有必要使用受保護的電極。

6.2 受保護電極——在受保護電極邊緣的邊緣現象和雜散電容實(shí)際上可通過(guò)增加一個(gè)按圖7和圖8所示的保護電極來(lái)消除。如果試驗樣本和保護電極越過(guò)受保護電極的延伸距離至少為2倍的樣本厚度，同時(shí)保護間隙非常小，受保護區域的電場(chǎng)分布將與當真空為電介質(zhì)時(shí)存在的分布相同，同時(shí)這兩個(gè)靜電容的比值為電容率。而且，激活電極之間的電場(chǎng)可以進(jìn)行定義，真空電容也可以計算得出，其精度只受到尺寸已知的精度的限制。由于這個(gè)原因，受保護電極（三終端）方法將用于作為仲裁方法，除非另有協(xié)定。圖8顯示了一種完整受保護和屏蔽電極系統的圖解。盡管保護通常被接地，所示布置允許接地或測量電極，或者沒(méi)有電極能容納被使用的特殊三終端測量系統。如果保護接地，或者連接到測量電路中的一個(gè)保護終端上，測量的電容為兩個(gè)測量電極之間的靜電容，無(wú)保護電極和導線(xiàn)的接地電容與要求的靜電容進(jìn)行并聯(lián)連接。為消除該誤差源，采用一個(gè)屏障連接到保護上來(lái)包圍無(wú)保護電極，如圖8所示。除了那些總是不方便或不實(shí)際的，且限制頻率小于幾兆赫茲的保護方法之外，已經(jīng)設計出使用特殊電池和程序的技術(shù)，采用兩終端測量，精度相當于受保護測量所獲得的精度。此處所述方法包括屏蔽測微計電極（7.3.2）和液體置換方法（7.3.3）。

6.3 樣本幾何形狀——為測定某一材料的電容率和耗散因子，薄板樣本。圓柱形樣本也可以使用，但是通常具有較低的精度。電容率不確定度來(lái)源是樣本尺寸測定，特別是樣本厚度測定。因此，厚度應足夠大以允許其測量值具有要求的精度。選擇的厚度將取決于樣本生產(chǎn)的方法和可能的點(diǎn)到點(diǎn)變化。對于1%精度，厚度為1.5mm(0.06in)通常是足夠的，盡管對于較大的精度，要求使用一個(gè)較厚的樣本。當使用箔片或剛性電極時(shí)，另一誤差源是電極和樣本之間的不可以避免的間隙。對于薄樣本，電容率誤差可大至。類(lèi)似誤差在耗散因子中也會(huì )產(chǎn)生，盡管當箔片電極涂覆了一種油脂時(shí)，兩種誤差不可能具有相同的大小。為在薄樣本上獲得確的測量值，使用液體置換方法（6.3.3）。該方法降低了或消除了樣本的電極需求。厚度必須進(jìn)行測定，測量時(shí)，在電學(xué)測量所用的樣本區域上進(jìn)行系統性地分布測量，厚度測量值均勻性應在±1%的平均厚度之內。如果樣本整個(gè)區域將被電極覆蓋，同時(shí)如果已知材料密度，可通過(guò)稱(chēng)量法來(lái)測定平均厚度。樣本直徑選擇應使得能提供一個(gè)具有要求精度的樣本電容測量值。采用受到良好保護和遮蔽的裝置，將沒(méi)有困難測量電容為10pF，分辨率為1/1000的樣本。如果將要測試一個(gè)低電容率的厚樣本，則可能將需要直徑大于等于100mm，以獲得要求的電容精度。在測量較小值的耗散因子時(shí)，關(guān)鍵點(diǎn)是電極的串聯(lián)電阻應不會(huì )有助于產(chǎn)生相當大的擴散因子，同時(shí)測量網(wǎng)絡(luò )沒(méi)有大電容的電阻應與樣本進(jìn)行并聯(lián)連接。這些觀(guān)點(diǎn)的點(diǎn)是偏好厚樣本；第二點(diǎn)建議大區域的薄樣本。測微計電極方法（6.3.2）可用于消除串聯(lián)電阻的影響。使用一個(gè)受保護樣本固定架（圖8）來(lái)將外部電容降至低。

6.4 真空電容計算——可以確計算電容所用的實(shí)際形狀為平坦平行板和同軸圓筒，電容計算用公式見(jiàn)表1所示。這些公式以測量電極之間的均勻電場(chǎng)，同時(shí)在邊緣沒(méi)有邊緣現象為基礎。以此為基礎計算的電容也就是熟知的電極之間靜電容。

表1  真空電容和邊緣修正值的計算（見(jiàn)8.5）

注1：所用符號標識見(jiàn)表2。

電極類(lèi)型	真空內電極之間靜電容，pF	在某一邊緣的雜散電場(chǎng)修正值，pF
帶防護環(huán)的圓盤(pán)形電極：   不帶防護環(huán)的圓盤(pán)形電極： 電極直徑=樣本直徑：		其中
小于樣本的等效電極：		其中：=樣本允許發(fā)生鈍態(tài)的近似值，同時(shí)a<<t< span="" style="margin: 0px; padding: 0px;">。
不等效電極：		其中：=樣本允許發(fā)生鈍態(tài)的近似值，同時(shí)a<<t< span="" style="margin: 0px; padding: 0px;">。
帶保護環(huán)的圓柱形電極：
不帶保護環(huán)的圓柱形電極：		其中：=樣本允許發(fā)生鈍態(tài)的近似值。

^A 保護間隙的修正值見(jiàn)附錄X2。

6.5 邊緣，接地和間隙修正——表1給出的邊緣電容計算公式是以發(fā)表的論文（4）為基礎的經(jīng)驗公式（見(jiàn)8.5）。它們采用皮法拉/厘米周長(cháng)來(lái)表示，因此它們與電極形狀無(wú)關(guān)。目前意識到它們在尺寸上是不準確的，但是它們與其它被提議的公式相比，其更加接近真實(shí)的邊緣電容。接地電容不能通過(guò)目前已知的任何公式來(lái)進(jìn)行計算。當必須對包含接地電容的電容進(jìn)行測量時(shí)，建議使用特殊工裝來(lái)經(jīng)驗測定該電容值。在兩終端裝置測量的電容和由樣本電容率和尺寸計算的電容之間的差值即為接地電容和邊緣電容的相加值。邊緣電容可采用表1的某一公式來(lái)進(jìn)行計算。只要保持導線(xiàn)和電極的物理布置，接地電容將保持為恒定的，同時(shí)經(jīng)驗測定值可用于修正隨后的電容測量值。一個(gè)受保護電極的有效面積大于其實(shí)際面積，兩者差值大約為1/2的保護間隙面積（5,6,18）。因此，圓形電極直徑，矩形電極每個(gè)尺寸或圓柱形電極長(cháng)度將以該間隙寬度進(jìn)行遞增。當間隙寬度g與樣本厚度t的比值相當大時(shí)，受保護電極有效尺寸增加值稍微小于間隙寬度。該案例計算詳情見(jiàn)附錄X2所述。

表2  非接觸式電極的電容率和耗散因子的計算

電容率	耗散因子	符號標識
空氣中的測微計電極（帶保護環(huán)）：     或者，如果to調節到一個(gè)新值to'，則		△C=當嵌入樣本（+當電容增大時(shí)）時(shí)的電容變化， C1=樣本固定時(shí)的電容， △D=當嵌入樣本時(shí)的耗散因子值， Dc=樣本固定時(shí)的耗散因子， Df=液體耗散因子， to=平行板間距，mm, t=樣本平均厚度，mm, M=to/t-1， Cf=只有液體的Kf'Cv電容， δo=真空電容率（0.0088542pF/mm）， A=電極面積，mm2（如果兩個(gè)電極不等效，則該值較?。?， Kf'=在試驗溫度時(shí)的液體電容率（對于23℃，50%RH的空氣，該值=1.00066）， Cv=被考慮區域的真空電容（εoA/to,pF）, do=內側電極外徑， d1=樣本內徑， d2=樣本外徑， d3=外側電極內徑， g=保護間隙，mm d1,2或3=直徑，mm（見(jiàn)草圖） Cv=真空電容 B=1-2δ（見(jiàn)附錄X2.1.3） (注釋?zhuān)篈LSO排出了B之后的//*//(兩處)和附錄X2的引用腳注)。 Ce=邊緣電容 ln=自然對數 Kx'=樣本電容率（表1計算得出的近似值） p=（低電壓）電極測量周長(cháng)，mm I=（低電壓）電極測量長(cháng)度，mm 注：在這些公式中，C和D為電池性能值，電池具有電位以能從測量回路（當使用平行置換時(shí)）的讀數中進(jìn)行要求的計算。參考注3。 注：在兩種液體方法的公式中，下表1和2分別是指種和第二種液體。 注：兩種液體公式的C值為等效的系列值。 A2=樣本浸入液體中時(shí)受保護電極的有效面積=(d+Bg)2π/4（保護間隙修正見(jiàn)附錄X2）。
平面電極—液體置換：
當樣本的耗散因子小于大約0.1時(shí)，可使用以下公式：
圓柱形電極（帶保護環(huán)）——液體置換
兩種液體方法——平面電極（帶保護環(huán)）

備注：

GUARD ELECTRODE：保護電極；

GUARDED ELECTRODE：受保護電極；

GUARD GAP：保護間隙；

UNGUARDED ELECTRODE：無(wú)保護電極。

圖7  受保護平行板電極之間的通量線(xiàn)

備注：

Guard Electrode：保護電極；

Unguarded Electrode：無(wú)保護電極。

圖8  固體用三終端電池

7.電極系統⁷

7.1 接觸式電極——某一樣本與其自帶電極（電極材料為以下所列材料之一）一起供應是可以接受的，對于兩終端測量，電極應延伸到樣本邊緣或小于樣本。在后一種場(chǎng)合，兩種電極在規格上等效或不等效是可以接受的。如果電極尺寸等效，但是小于樣本，樣本邊緣必須越過(guò)電極延伸至少2倍的樣本厚度。這三個(gè)電極規格的選擇將取決于電極應用的方便性，同時(shí)取決于所采用的測量類(lèi)型。在電極延伸到樣本邊緣的場(chǎng)合，邊緣修正值（見(jiàn)表1）是小的，而對于不等效電極，邊緣修正值是的。當電極延伸到樣本邊緣，這些邊緣必須是銳利的。如果根本是使用附著(zhù)的電極，當采用一個(gè)測微計電極系統時(shí)，必須使用這類(lèi)電極。當等效規格電*小于所用樣本時(shí)，難于將它們置于中心，除非樣本是半透明的或者采用了一種對準工裝。對于三終端測量，保護電極寬度應至少為兩倍的樣本厚度（6,7）。間隙寬度應盡可能?。梢詾?.5mm）。對于在較高頻率下的耗散因子測量，該類(lèi)型電極可能不滿(mǎn)足要求，因為其串聯(lián)電阻。使用測微計電極來(lái)進(jìn)行測量。

7.2 電極材料：

7.2.1 金屬箔片——厚度為0.0075~0.025mm且涂覆小量精制凡士林，硅脂，硅油或其它合適低損耗粘合劑的鉛或錫箔片通常用于作為電極材料。鋁箔片也已經(jīng)被使用，但是不建議使用，因為其具有剛性以及由于氧化的表面導致高接觸電阻的可能性。鉛箔片也可能因為其剛性而產(chǎn)生問(wèn)題。在足夠平滑壓力下應用這些電極，以排除所有的皺紋，同時(shí)過(guò)量的粘合劑可以在箔片邊緣上工作。一個(gè)非常有效的方法是使用一個(gè)窄輥，同時(shí)沿著(zhù)表面向外滾壓，直到在箔片上沒(méi)有可見(jiàn)的標記。通過(guò)小心處理，粘合劑膜可以減小至0.0025mm。該膜層與樣本串聯(lián)相連，這將總是導致測量的電容率太低，同時(shí)耗散因子有可能太高。對于厚度小于0.125mm的樣本，這些誤差通常變得非常大。對于這類(lèi)薄樣本，只有當膜層耗散因子幾乎與樣本耗散因子相同時(shí)，該耗散因子誤差才是可以忽略的。當電極將延伸到邊緣，則制造的電極應大于樣本，然后切成帶小型細磨刀片的邊緣。受保護電極和保護電極可采用一個(gè)電極制造而成，該電極包含整個(gè)表面，通過(guò)配有一個(gè)窄切割邊緣的圓規方式來(lái)裁剪一條窄帶（可以為0.5mm）來(lái)制備電極。

⁷電極系統補充信息可在研究報告RR:D09-1037中找到，該研究報告可從ASTM總部獲得。

7.2.2 導電涂料——某些類(lèi)型的高導電銀涂料，不管是空氣干燥還是低溫烘烤型類(lèi)型，都可以從商業(yè)渠道獲得以作為電極材料使用。它們要有足夠的氣孔來(lái)允許濕分的擴散，從而允許試驗樣本在電極涂覆之后進(jìn)行調節。這對于研究濕度影響特別有用。涂料具有應用之后不準備立即使用的缺點(diǎn)。它通常要求整夜空氣干燥或低溫烘烤，以去除任何溶劑痕跡，因為溶劑痕跡可能增大電容率和耗散因子。當刷涂涂料時(shí)，通常不容易獲得明確定義的的電極區域，但是通過(guò)噴涂涂料以及采用外夾裝或壓力敏感面罩，可以克服這種局限性。銀涂料電極電導率通常足夠低，從而在較高頻率時(shí)產(chǎn)生問(wèn)題。涂料溶劑不會(huì )性影響樣本是非常重要的。

7.2.3 燒銀——燒銀電極只適用于玻璃和其它可以承受大約350℃的燃燒溫度而不會(huì )發(fā)生變化的陶瓷。它的高電導率使得電極材料適用于低損耗材料，例如熔融石英，甚至在頻率下，其某一粗糙表面的能力使得其適合用于作為高電容率材料，例如鈦酸鹽。

7.2.4 噴涂金屬——采用一個(gè)噴槍涂覆的低熔點(diǎn)金屬提供了一層海綿狀膜層，該膜層可用于作為電極材料，由于其粒狀結構，因此大體上具有與導電涂料相同的電學(xué)電導率和相同的濕分孔隙率。合適的面罩必須使用以獲得尖銳的邊緣。它容易滿(mǎn)足某一粗糙的表面，例如布，但是在薄膜上不能滲透極其小的孔，同時(shí)不會(huì )產(chǎn)生短路。其在某些表面上的附著(zhù)性是非常差的，特別是暴露在高濕度或水浸泡之后。導電涂料的優(yōu)點(diǎn)是沒(méi)有溶劑的影響，以及在涂覆之后可立刻準備就緒使用。

7.2.5 蒸發(fā)金屬——作為一種電極材料使用的蒸發(fā)金屬可能具有不適當的電導率，尤其其極其薄，同時(shí)必須采用電鍍銅或薄板金屬作為底漆。其附著(zhù)性是適當的，同時(shí)其自身具有足夠的濕分氣孔。在蒸發(fā)金屬時(shí)，使用一種真空系統的必要性是不利的。

7.2.6 液態(tài)金屬——使用汞電極時(shí)，在水銀池上浮動(dòng)樣本，同時(shí)使用帶尖銳邊緣的限制環(huán)來(lái)攔住受保護和保護電極中的汞，如圖9所示。當必須測試相當數量的樣本時(shí)，一種更方便的裝置是試驗方法D1082中圖4所示的試驗工裝。由于汞蒸氣具有毒性，尤其是在高溫下，可能存在一些健康危險，因此在使用期間應采取合適的預防措施。在測量薄膜形式的低損耗材料時(shí)，例如云母片剝離，汞污染可能引入相當大的誤差，這通常將有必要使用干凈的汞進(jìn)行每一次試驗。伍德合金或其它低熔點(diǎn)合金可采用類(lèi)似方式來(lái)使用，以在某種程度上降低健康危險。

7.2.6.1 警告——長(cháng)期認為汞金屬蒸汽中毒是工業(yè)中的一種危險。暴露由政府機構進(jìn)行設置，同時(shí)通常以美政府工業(yè)衛生學(xué)者會(huì )議⁸提出的建議為基礎。破碎的溫度計，氣壓計和其它使用汞的儀器所溢出的汞濃度可能輕易地超過(guò)這些暴露。汞作為一種高表面張力和非常重的液體，其將分散成小液滴，同時(shí)滲透進(jìn)入地板中的裂紋和裂縫。這種暴露面積的增加顯著(zhù)增大了在空氣中的汞蒸氣濃度。任何時(shí)候發(fā)生溢出時(shí)，建議使用商用泄漏應急工具包。汞蒸氣濃度容易采用商用嗅探器進(jìn)行監測。在汞暴露于大氣的區域，在作業(yè)周?chē)ㄆ谶M(jìn)行現場(chǎng)檢查。溢出之后進(jìn)行檢查。

備注：

Specimen：樣本；Mercury：汞

圖9  帶汞電極的受保護樣本

7.2.7 剛性金屬——對于光滑，比較厚或者稍微壓縮的樣本，有時(shí)可以使用高壓下的剛性電極，特別是對于常規作業(yè)。目前已發(fā)現直徑為10mm的電極在18.0MPa壓力下課有助于塑料材料的測量，甚至材料可以薄至0.025mm。直徑為50mm的電極在壓力下也已經(jīng)被成功用于較厚的材料。然而，當使用實(shí)心電極時(shí)，很難避免一層空氣膜，同時(shí)隨著(zhù)被測材料電容率增大以及其厚度減小，該膜層的影響變得更大。在施加壓力之后，樣本尺寸將可能繼續發(fā)生變化，變化時(shí)長(cháng)達到24小時(shí)。

7.2.8 水——當在低頻率（大約達到1000Hz）進(jìn)行測量時(shí)，下水可作為絕緣電線(xiàn)和電纜測量用的一個(gè)電極。操作必須小心，以確保在樣本末端的電泄漏可以忽略不計。

7.3 非接觸式電極：

7.3.1 固定電極——在不將電極嵌入預制電極系統（電極系統在樣本的一側或兩側存在一條故意的空氣間隙）前提下，可以測量具有足夠低表面電導率的樣本。剛性裝配電極系統，確保其包含一個(gè)保護電極。為獲得相同的精度，如果使用直接接觸電極，要求對電極間距和樣本厚度進(jìn)行更確的測定。然而，如果電極系統充滿(mǎn)某一種液體，則可能消除這些局限性（見(jiàn)7.3.3）。

⁸ 美政府衛生學(xué)者會(huì )議，Building D-7, 6500 Glenway Ave., Cincinnati, OH 45211.

7.3.2 測微計電極——圖10所示的測微計電極系統已開(kāi)發(fā)用于（8）排除在高頻率下連接導線(xiàn)和測量電容器的串聯(lián)電感和電阻導致的誤差。內置的微調電容器也提供用于電納變化方法。同時(shí)不管試驗樣本是否在電路之內還是之外，都能保持這些電感和電阻都是相對恒定的。那些尺寸與電極相同或者小于電極尺寸的樣本夾緊在電極之間。除非樣本表面重疊或磨得非常平，在放入電極系統之前，金屬箔片或其等效物必須應用到樣本上。如果應用電極，它們也必須是光滑和平直的。在移除樣本之后，通過(guò)移動(dòng)測微計電極讓其更近的靠在一起，電極系統可制成具有相同電容。當測微計電極系統 小心校準電容變化時(shí)，其應用排除了邊緣電容，接地電容和連接電容的修正值。在這一方面，在整個(gè)頻率范圍上使用電極系統是有好處的。一個(gè)缺點(diǎn)是電容校準沒(méi)有傳統多層可變電容器的電容校準那么確，同時(shí)還不能直接讀數。在頻率小于1MHz時(shí)，當導線(xiàn)的串聯(lián)電感和電阻的影響可以忽略不計時(shí)，測微計電極的電容校準可以采用一個(gè)標準電容器的電容校準來(lái)替代，該標準電容器可與測微計電極系統并聯(lián)或者位于電橋的電容臂附近。樣本之內和之外的電容變化可以該電容器形式來(lái)進(jìn)行測量。某一測微計電極系統的小誤差來(lái)源是電極系統校準時(shí)包含的電極邊緣電容，當存在與電極直徑相同的電介質(zhì)時(shí)，該邊緣電容將發(fā)生稍微變化。在實(shí)際中，可讓樣本直徑比電極直徑小2倍的樣本厚度（3），則可以排除該誤差。當沒(méi)有電極附著(zhù)在樣本上時(shí)，表面電導率可能導致低損耗材料耗散因子測量產(chǎn)生嚴重的誤差。當測量用電橋具有一個(gè)保護電路時(shí)，則使用受保護測微計電極將是有利的。邊緣現象等的影響幾乎可以排除。當電極和固定架都制備得非常好時(shí)，則沒(méi)有必要進(jìn)行電容校準，因為電容可由電極間距和直徑計算得出。然而測微計將要求進(jìn)行校準。當使用受保護測微計電極時(shí)，在樣本上使用電極將是不可行的，除非樣本直徑小于受保護電極。

備注：

Micrometer Screw：測微計螺釘；Bellows：風(fēng)箱；Grounded Electrode：接地電極；

Specimen：樣本；Vernier Capacitor：微型電容器；High Electrode：高電極；

Grounded Terminals：接地終端

圖10  測微計-電極系統

7.3.3 液體置換方法——當浸泡介質(zhì)為一種液體，同時(shí)沒(méi)有使用保護時(shí)，應平行板系統結構，以使得絕緣高電位板可以在兩個(gè)平行低電位或接地板之間平行和等距離進(jìn)行固定，其中接地板用試驗池的相對內壁設計成容納液體。該結構使得電極系統基本為自我屏蔽，但是通常要求雙份試驗樣本。液體的確溫度測量必須作出規定（9,10）。試驗池應為鍍黃銅和金結構。高電位電極應可以移動(dòng)來(lái)進(jìn)行清洗。面必須接近為光學(xué)平面，同時(shí)盡可能平行。在≤1MHz頻率下測量用合適液體池見(jiàn)試驗方法D1531的圖4所示。該試驗池的尺寸變化是有必要的，以提供用于不同厚度或尺寸的薄板樣本測試，但是這種變化應不能讓充滿(mǎn)標準液體的試驗池電容降低到小于100pF.。在1~約50MHz頻率下進(jìn)行測量時(shí)，試驗池尺寸必須大大地減小，同時(shí)導線(xiàn)必須盡可能短且直。當在50MHz頻率下進(jìn)行測量時(shí)，帶液體的試驗池電容應不超過(guò)30或40pF。受保護平行板電極優(yōu)點(diǎn)是單個(gè)樣本可以進(jìn)行準確地測量。另外液體電容率的先前知識不作要求，因此其可以直接測量得出（11）。如果試驗池結構帶一個(gè)測微計電極，厚度差異很大的樣本可以進(jìn)行準確地測量，因為電極可以調節至某一只比樣本厚度稍微大一點(diǎn)的間距。如果液體電容率接近樣本電容率，樣本厚度測定誤差影響可以降至小。在測量極其薄的膜層時(shí)，使用一種接近匹配液體和一種微米試驗池，則將允許獲得很高的準確度。

7.3.3.1 如果在兩種已知電容率的液體上進(jìn)行足夠的測量，則排除了樣本厚度和電極間距測定的必要性（12,13,18）。本方法對任何頻率范圍都不作限制；然而，限制液體浸泡方法用于液體耗散因子小于0.01（對于低損耗樣本，小于0.0001）的頻率場(chǎng)合。

7.3.3.2 當使用兩種液體方法時(shí)，在樣本相同樣本進(jìn)行測量是非常重要的，因為厚度將不總是在所有點(diǎn)都是相同的。為確保相同區域被測試兩次，同時(shí)幫助薄膜的搬運，樣本固定架是非常方便的。固定架可為一個(gè)V形件，其將能滑入電極池中的溝槽中。同時(shí)也有必要控制溫度小為0.1℃。這可以通過(guò)配備帶冷卻線(xiàn)圈的試驗池來(lái)達到效果（13）。

8.裝置選擇和電容和交流損耗測量方法

8.1 頻率范圍——電容和交流損耗測量方法可分成三種：零值法，共振法和偏轉法。任何特殊場(chǎng)合的某一方法選擇將主要取決于工作頻率。當頻率范圍為從小于1Hz直到幾兆赫茲時(shí)，可以使用許多形式的電阻或電感比值臂電容橋。當頻率低于1Hz時(shí)，要求采用特殊的方法和儀器。在500kHz~30MHz的較高頻率下，可使用平行T形網(wǎng)絡(luò )，因為它們采用了共振電路的一些特征。而當頻率從500kHz到幾百兆赫茲時(shí)，可使用共振法。偏轉法只能在從25到60Hz的電源線(xiàn)頻率下使用，使用時(shí)采用商用指示儀表，此時(shí)可以很容易獲得要求的較高電壓。

8.2 直接和替代方法——在任何直接法中，電容和交流損耗值采用該方法所用所有電路元件形式來(lái)表示，因此受到所有誤差的影響。通過(guò)替代方法可以獲得更加大的精度，在此方法中可采用連接和斷開(kāi)的未知電容器進(jìn)行讀數。在這些不能改變的電路元件中的誤差通?？梢耘懦?；然而，仍然保留了連接誤差（注4）。

8.3 兩終端和三終端測量——兩終端和三終端測量選擇通常是在精度和便利性之間作出一個(gè)選擇。在電介質(zhì)樣本上使用一個(gè)保護電極時(shí)，則幾乎可排除邊緣和接地電容的影響，如6.2的解釋。規定采用一個(gè)保護終端，則可排除電路元件引入的一些誤差。在另一方面，補充的電流元件和護罩通常要求提供相當多的保護終端到測量設備上，這可能增加好幾倍的調節次數來(lái)獲得要求的結果。電阻比值臂電容橋用保護電路很少被用于1MHz以上的頻率。電導比值臂橋提供了一個(gè)保護終端，而不要求額外的電路或調節。平行T形網(wǎng)絡(luò )和共振電路不提供保護電路。在偏轉方法中，可以?xún)H僅通過(guò)額外護罩來(lái)提供一個(gè)保護。一個(gè)兩終端測微計電極系統的使用提供了許多三終端測量的優(yōu)點(diǎn)，即幾乎排除了邊緣和接地電容的影響，但是可能增加觀(guān)測或平衡調節的次數。其使用也可以排除在較高頻率下連接導線(xiàn)的串聯(lián)電感和電阻導致的誤差，其可以在整個(gè)頻率范圍內使用，直至幾百兆赫茲。當使用一個(gè)保護時(shí)，存在耗散因子測量值將小于真實(shí)值的可能性。這可能是由于在測量電路保護點(diǎn)和保護電極之間的任何點(diǎn)位置的保護電路的電阻導致的。這還可能來(lái)自高接觸電阻，導線(xiàn)電阻，或者來(lái)自保護電極自身的高電阻。在場(chǎng)合，耗散因子將顯示為負值。當沒(méi)有保護的耗散因子高于由于表面泄漏導致的標準值時(shí)，該情況可能存在。電容耦合到測量電極以及電阻耦合連接到保護點(diǎn)的任何點(diǎn)可成為困難的來(lái)源。常見(jiàn)保護電阻產(chǎn)生一個(gè)與C_hC_lR_g成比例的等效負值耗散因子，其中C_h和C_l為電極保護電容，R_g為保護電阻（14）。

8.4 液體置換方法——液體置換方法使用時(shí)可以采用三終端或自屏蔽兩終端試驗池。采用三終端試驗池，可能直接測定所用液體的電容率。自屏蔽兩終端試驗池提供了三終端試驗池的許多優(yōu)點(diǎn)，即幾乎排除了邊緣和接地電容的影響，同時(shí)還可以與沒(méi)有規定一個(gè)保護的測量電路一起使用。如果其配有一個(gè)完整的測微計電極，在較高頻率下連接導線(xiàn)的串聯(lián)電導電容的影響將可以排除。

8.5 精度——8.1所列方法精密考慮了電容率測定精度為±1%，而耗散因子測定精度為±(5%+0.0005)。這些精度取決于至少三個(gè)因素：電容和耗散因子觀(guān)測的精度，所用電極布置導致的這些參量的修正值的精度以及電極之間真空靜電容計算的精度。在的條件以及較低頻率下，電容測量可具有±(0.1%+0.02pF)的精度，而耗散因子可具有±(2%+0.00005)的精度。在較高頻率下，當電容達到±(0.5%+0.1pF)，耗散因子達到±(2%+0.0002)時(shí)，這些極限值可能增大。配有一個(gè)保護電極的電介質(zhì)樣本測量只具有電容誤差和電極之間真空靜電容計算的誤差。受保護電極和保護電極之間間隙太寬導致的誤差將通常為幾十個(gè)百分比，同時(shí)修正值可以計算為幾個(gè)百分比。當平均厚度為2mm時(shí)，樣本厚度測量誤差可為幾十個(gè)百分比，此時(shí)假設可以測量至±0.005mm。圓形樣本直徑可以測量至具有±0.1%的精度，但是輸入作為平方值。將這些誤差合并，電極之間真空靜電容可以測量至具有±0.5%的精度。與電極之間靜電容不同的是，采用測微計電極進(jìn)行測量的帶接觸式電極的樣本不需要進(jìn)行修正，假如樣本直徑足夠小于測微計電極直徑的話(huà)。當兩終端樣本以任何其它方式進(jìn)行測量時(shí)，邊緣電容計算和接地電容測定將涉及相當大的誤差，因為每一種誤差都可能為2~40%的樣本電容。采用目前的這些電容知識，在計算邊緣電容時(shí)，可能的誤差為10%，而在評估接地電容時(shí)，其可能的誤差為25%。因此涉及的總誤差范圍可為幾十分之一的1%到10%或者更大。然而，當沒(méi)有電極接地時(shí)，接地電容誤差降至?。?.1）。采用測微計電極，0.03階的耗散因子可以測量確到±0.0003的真實(shí)值，而0.0002階的耗散因子可以測量確到±0.00005的真實(shí)值。耗散因子范圍通常為0.0001到0.1，但是其也可以超過(guò)0.1。在10~20MHz的頻率下，可以推測0.0002階的耗散因子。從2到5的電容率值可以測定確到±2%。該精度受到電極之間真空靜電容計算要求測量精度以及測微計電極系統誤差的限制。

9.抽樣

9.1 抽樣說(shuō)明見(jiàn)材料規范。

10.程序

10.1 樣本制備

10.1.1 概述——裁剪或模壓試驗樣本至一個(gè)合適的形狀和厚度，以能按照材料規范進(jìn)行測試或者按照要求的測量精度，試驗方法，和將執行的測量頻率來(lái)進(jìn)行測試。按照被測材料要求的標準方法來(lái)測量厚度。如果某一特殊材料沒(méi)有標準，然后按照試驗方法D374測量厚度。實(shí)際測量點(diǎn)應在材料電極覆蓋區域上均勻分布。然后合適的測量電極應用到樣本上（第7章）（除非將使用液體置換方法），尺寸和數量選擇主要取決于是否將執行三終端或兩終端測量，如果執行后者的兩終端測量，是否將使用一個(gè)測微計電極系統（7.3）。樣本電極材料選擇將取決于應用的便利性和是否樣本必須在高溫和高相對濕度下進(jìn)行調節（第7章）。通過(guò)一個(gè)移動(dòng)顯微鏡來(lái)獲得電極尺寸（如果電極不等效，則是指較小的電極），或者通過(guò)刻度為0.25mm的鋼尺和一個(gè)允許放大至讀數確到0.05mm的放大鏡來(lái)進(jìn)行測量。在幾個(gè)點(diǎn)上測量圓形電極的直徑，或者矩形電極的尺寸，以獲得一個(gè)平均值。

10.1.2 測微計電極——樣本面積等于或小于電極面積是可以接受的，但是樣本的任何部分應不能延伸越過(guò)電極邊緣。樣本邊緣應是光滑的，且垂直于薄板平面，同時(shí)也應具有清晰的邊界，以使得薄板平面尺寸能夠測量確到0.025mm。厚度≤0.025直到≥6mm的厚度值都是可以接受的，這取決于平行板電極系統的可用板間距。樣本應是扁平的，同時(shí)厚度盡可能均勻，且無(wú)空隙，外來(lái)物質(zhì)夾雜物，皺紋或任何其它缺陷。已經(jīng)發(fā)現采用一個(gè)幾個(gè)厚度或很多厚度的組合，能更方便和準確得測試極其薄樣本。每個(gè)樣本的平均厚度應盡可能測量到±0.0025mm之內。在一些場(chǎng)合，特別是對于薄膜等材料，但通常不包括多孔材料，將通過(guò)由已知或測量的材料密度，樣本面的面積以及在分析天平上通過(guò)測量獲得的樣本（或者組合樣本，當在多個(gè)厚度薄板上進(jìn)行測試時(shí)）質(zhì)量來(lái)計算得出平均厚度。

10.1.3 液體置換——當浸泡介質(zhì)為一種液體時(shí)，如果標準液體電容率在樣本電容率的大約1%之內（見(jiàn)試驗方法D1531），樣本大于電極是可以接受的。另外，對于7.3.3所示類(lèi)型的試驗池，將通常要求雙份樣本，盡管可以在這類(lèi)試驗池中每次測試單個(gè)樣本。在任何場(chǎng)合，樣本厚度應不小于大約80%的電極間距，當被測材料耗散因子小于大約0.001時(shí)，這變得特別重要。

10.1.4 清洗——因為已經(jīng)發(fā)現在某些材料場(chǎng)合，當不帶電極進(jìn)行測試時(shí)，樣本表面上存在的導電污染物可對結果產(chǎn)生無(wú)規律的影響，因此需要采用一種合適的溶劑或其它方式（按照材料規范所述）來(lái)清洗試驗樣本，同時(shí)允許在試驗之前干燥樣本（15）。當將在空氣中在低頻率（60~10000Hz）下進(jìn)行測試時(shí)，清洗變得特別重要，但是如在無(wú)線(xiàn)電頻率下進(jìn)行測量時(shí)，清洗變得不那么重要。在采用一種液體介質(zhì)進(jìn)行試驗的場(chǎng)合，樣本清洗也將降低污染浸泡介質(zhì)的趨勢。被測材料適用的清洗方法參閱ASTM標準或其它規定本試驗的文件。在清洗之后，只用鑷子轉移樣本，然后儲存在單獨的信封套中，以防止在試驗之前被進(jìn)一步污染。

10.2 測量——將帶附著(zhù)電極的試驗樣本放入一個(gè)合適的測量試驗池中，然后采用具有要求靈敏度和精度的方法來(lái)測量樣本的電容和直流損耗。對于日常工作，當精度不作要求時(shí)，或當樣本終端都不用接地時(shí)，則沒(méi)有必要將固體樣本放入一個(gè)試驗池中。

102.1 警告——本試驗執行期間，致命電壓是一種潛在的危險。所有試驗裝置及電連接到其上的所有相關(guān)設備需進(jìn)行適當的設計和安裝以便能安全運行，這是非常重要的。試驗期間個(gè)人可能接觸的所有導電連接進(jìn)行牢固接地。在執行任何試驗時(shí)，提供方式來(lái)對試驗期間處于高電壓的所有零件進(jìn)行接地，或者對試驗期間獲得一個(gè)感應電荷而具有電位的所有零件進(jìn)行接地，或者對甚至在電壓源斷開(kāi)之后還保持帶電荷而具有電位的所有零件進(jìn)行接地。認真指導所有操作者，以使得其能采用正確的程序來(lái)安全執行試驗。當執行高電壓試驗時(shí)，特別是在壓縮氣體或在油中測試時(shí)，在擊穿時(shí)釋放的能量可能足夠導致試驗箱發(fā)生火災，爆炸，或者破裂。設計試驗設備，試驗箱和試驗樣本，以使得這類(lèi)情況的發(fā)生可能性降至小，同時(shí)排除人身傷害的可能性。如果存在火災風(fēng)險，則需配置滅火設備。

注2：將樣本連接到測量電路所用的方法是非常重要的，特別是對于兩終端測量。對于平行替代測量，試驗方法D150先前推薦的臨界間距連接方法可導致0.5pF的負誤差。當兩終端樣本作為一個(gè)保護在一個(gè)試驗池中進(jìn)行測量時(shí)，可產(chǎn)生一個(gè)類(lèi)似的誤差。因為目前已知沒(méi)有方法能用于評估該誤差，當必須避免該數值的誤差時(shí)，必須使用一種替代方法，也就是說(shuō)，使用測微計電極，液體浸泡池，或者帶受保護導線(xiàn)的三終端樣本。

注3：為獲得電容和耗散因子而執行的測量細節說(shuō)明以及由于測量電路而執行的任何必要的修正細節說(shuō)明見(jiàn)商用設備提供的說(shuō)明書(shū)所述。以下章節擬用于提供所需的補充說(shuō)明。

10.2.2 固定電極——確地調節板間距至一個(gè)適合被測樣本的值。特別對于低損耗材料，板間距和樣本厚度應使得樣本將占據不少于大約80%的電極間隙。對于在空氣中的試驗，不建議板間距小于大約0.1mm。當電極間距沒(méi)有調節到一個(gè)合適值時(shí)，必須制備具有合適厚度的樣本。測量試驗池的電容和耗散因子，然后嵌入樣本，同時(shí)使得樣本位于測微計電極的電極或試驗池之間的中心位置。重復測量。為獲得的精度，如果可以使用測量設備，直接測定△C和△D。記錄試驗溫度。

10.2.3 測微計電極——測微計電極常與那些接觸樣本或其附著(zhù)電極的電極一起使用。為執行一次測量，先將樣本夾緊在測微計電極之間，然后平衡或調整測量用網(wǎng)絡(luò )。接著(zhù)取出樣本，重新設置電極，通過(guò)移動(dòng)測微計電極使得更近地靠在一起，使得電路或橋臂中的總電容重新恢復至其原始值。

10.2.4 液體置換方法——當使用單種液體時(shí)，充滿(mǎn)試驗池中，然后測量電容和耗散因子。小心插入樣本（或組合樣本，如果使用了兩個(gè)樣本池），然后將其置于中心位置。重復測量。為獲得的精度，如果可以使用測量設備，直接測定△C和△D。從液體中迅速地取出樣本，以防止發(fā)生膨脹，然后在繼續測試另一樣本之前重新充滿(mǎn)試驗池至適當的液位。結果計算公式見(jiàn)表2給出。試驗方法D1531詳細描述了采用了本方法測量聚乙烯的應用。當受保護試驗池為耐震結構時(shí)，按照確溫度控制條款，例如試驗方法D1531中方法B的建議，則可通過(guò)在兩種液體中測量樣本來(lái)獲得更大的精度。本方法也排除了已知樣本尺寸的需要。該程序與以前的程序相同，除了使用兩種不同電容率的流體之外（12,13,18）。使用空氣作為種流體是很方便的，因為這能避免測量期間清洗樣本的必要性。受保護試驗池的使用能允許測定所用液體或流體電容率測定。當采用一種或兩種流體方法時(shí)，可能獲得的精度，此時(shí)一種液體的電容率接近匹配樣本的電容率。

注4：當采用兩種流體方法時(shí)，可由任一組讀數獲得耗散因子（其中采用具有較高K_f'的那組數據可獲得確的耗散因子）。

10.3電容率，耗散因子和損耗指數的計算——對于在某一給定頻率下測量的樣本，所用測量電路將給出電容值，交流損耗值（用Q表示），耗散因子，或串聯(lián)或并聯(lián)電阻。當由觀(guān)測電容值計算得出電容率時(shí)，這些值必須轉換為并聯(lián)電容，如果不是如此來(lái)表示，則使用公式5。當使用測微計電極時(shí)，表3給出的公式可用于計算樣本的電容。對于不同的電極系統，表2給出的公式可用于計算電容率和耗散因子。當使用平行替代方法時(shí)，耗散因子讀數必須乘以總電路電容與樣本或試驗池電容的比值。Q和串聯(lián)或并聯(lián)電阻也要求由觀(guān)測值計算得出。電容率為：

K_x'=C_p/C_v         （11）

    平坦平行板和共軸圓柱的真空電容表達（6.4）見(jiàn)表1給出。當交流損耗采用串聯(lián)電阻或并聯(lián)電阻或電導來(lái)表示時(shí)，使用公式3和4給出的關(guān)系式來(lái)計算耗散因子（見(jiàn)3.1.2.1）。損耗指數等于耗散因子和電容率的乘積（見(jiàn)3.4）。

10.4 修正——將樣本連接到測量電路所用的導線(xiàn)具有電導和電阻，在高頻率下，它們能測量的電容和耗散因子。當測量中已包括額外電容時(shí)，例如邊緣電容和接地電容，這些電容在兩終端測量時(shí)可產(chǎn)生電位，此時(shí)觀(guān)測并聯(lián)電容將增大，同時(shí)觀(guān)測耗散因子將減小。這些影響的修正值在附錄X1和表1中給出。

11.報告

11.1 報告以下信息：

11.1.1 描述被測試的材料，也就是指名稱(chēng)，等級，顏色，制造商和其它相關(guān)數據，

11.1.2 試驗樣本形狀和尺寸，

11.1.3 電極和測量池的類(lèi)型和尺寸，

11.1.4 樣本調節，和試驗條件，

11.1.5 測量方法和測量電路，

11.1.6 施加電壓，有效電壓梯度和頻率，

11.1.7 并聯(lián)電容值，耗散因子值或功率因子值，電容率值，損耗指數值以及評估的精度值。

12.精度和偏差

12.1 精度——本規范提出的任一種試驗方法的精度相關(guān)說(shuō)明都不可能制定，因為精度受到被測材料和測量所用裝置選擇的影響。對于特定材料，鼓勵這些試驗方法用戶(hù)探尋適用于特定材料的標準精度說(shuō)明（也可見(jiàn)第8章）。

12.2 偏差——任一種或所有這些試驗方法未能制定偏差相關(guān)的說(shuō)明。

13.關(guān)鍵字

13.1 直流損耗；電容；并聯(lián)，串聯(lián)，邊緣現象，雜散；電導；接觸式電極；電介質(zhì)；介電常數；耗散因子；電絕緣材料；電極；液體置換；頻率；邊緣現象電容；受保護電極；Hz；損耗角；損耗因子；損耗正切值；非接觸式電極；電容率；相位角；缺相角；功率因子；Q；品質(zhì)因子；電抗；并聯(lián)，串聯(lián)；相對電容率；電阻；平行，串聯(lián)；tan(Δ)；厚度

表3  電容計算—測微計電極

北京中航鼎力儀器設備有限公司

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